Menu
Общие сведения о колебаниях.
Колебаниями называются процессы, отличающиеся той или иной степенью повторяемости. В зависимости от физической природы повторяющегося процесса различают колебания: механические, электромагнитные, электромеханические и т.д. Рассмотрим механические колебания.

В зависимости от характера воздействия на колеблющуюся систему различают свободные (или собственные) колебания, вынужденные колебания, автоколебания и параметрические колебания.

Силу, под действием которой происходит колебательный процесс, называют возвращающей силой, так как она стремится вернуть тело или материальную точку в положение равновесия.

Свободные колебания совершаются системой, выведенной из положения равновесия.
Собственными называются свободные колебания без учёта сил сопротивления (без затухания).

Вынужденными называются такие колебания, в процессе которых колеблющаяся система подвергается воздействию внешней периодически изменяющейся силы. Примером служат колебания моста, возникающие при прохождении по нему людей, шагающих в ногу.

Автоколебания, как и вынужденные колебания, сопровождаются воздействием на колеблющуюся систему внешних сил, однако моменты времени, когда осуществляются эти воздействия, задаются самой колеблющейся системой – система сама управляет внешним воздействием. Примером автоколебательной системы являются часы, в которых маятник получает толчки за счёт энергии поднятой гири или закрученной пружины, причем эти толчки происходят в моменты прохождения маятника через среднее положение.

При параметрических колебаниях за счёт внешнего воздействия происходит периодическое изменение какого-либо параметра системы, например, длины нити, к которой подвешен шарик, совершающий колебания.

Простейшими являются гармонические колебания, при которых колеблющаяся величина (например, отклонение маятника) изменяется со временем по закону синуса или косинуса. Этот вид колебаний особенно важен по следующим причинам: во-первых, колебания в природе и в технике часто имеют характер, очень близкий к гармоническому, во-вторых, периодические процессы иной формы (с другой зависимостью от времени) могут быть представлены как наложение нескольких гармонических колебаний. Гармонические колебания удобно представить в виде круговой диаграммы. Пусть точка B движется по окружности радиусом A. Её положение задаётся радиус-вектором Ā. Положение равновесия задаётся точкой O. Радиус-вектор равномерно вращается с угловой скоростью ω0. Проекции радиус-вектора Ā на оси OX или OY задаются математическими выражениями (уравнениями) гармонических колебаний:

x=A·cos(ω0t+α) (1)
y=A·sin(ω0t+α) (2)

Мы будем использовать уравнение гармонических колебаний в виде (1). Координата x задаёт значение колеблющейся величины. Величина A – амплитуда колебаний, т.е. максимальное отклонение колеблющейся точки от положения равновесия. Величина ω0, равная числу колебаний за время 2π секунды, называется циклической частотой. Аргумент косинуса φ=ω0t+α, характеризующий значение колеблющейся величины в момент времени t, называется фазой колебаний. Фаза колебаний α, соответствующая начальному моменту времени, называется начальной фазой колебаний. Время одного полного колебания T0 называется периодом колебаний. Число колебаний v0 за время, равное одной секунде, называется частотой колебаний.

ω0=2πv0=2π/T0

Скорость колеблющейся точки находится дифференцированием выражения (1) по времени:

v=dx/dt=-ω0·A·sin(ω0t+α)=ω0·A·cos(ω0t+α+π/2) (3)

Дифференцируя вторично, получаем ускорение:

a=dv/dt=d2x/dt2=-ω02·A·sin(ω0t+α)=ω02·A·cos(ω0t+α+π) (4)

a=-ω02x.

На рис. 1 представлены зависимости x(t), v(t), a(t). Скорость опережает смещение на π/2, ускорение находится в противофазе по отношению к смещению.


Рис 1. Зависимость координаты x, скорости v, ускорения a от времени t

Каждое конкретное колебание характеризуется определенным значением амплитуды A и начальной фазы α. Определим их значения из начальных условий (t=0). В этом случае x0=A·cosα, v0=-ω0·A·sinα. Отсюда следует, что:

A=√(x02+v0202)
tgα=-v0/x0·ω0

Выведем дифференциальное уравнение гармонических колебаний. Из выражения (4) следует, что:

d2x/dt2=-ω02x или (d2x/dt2)+ω02x=0 (5)

Уравнение (5) является дифференциальным уравнением гармонических колебаний. Это уравнение является общим уравнением, описывающим гармонические колебания. Его решением являются функции (1) или (2). Следовательно, можно сказать, что гармоническими называются колебания, совершаемые по закону синуса или косинуса.

Колебательные системы, описываемые уравнением (5) называются одномерным классическим гармоническим осциллятором. Модель одномерного классического гармонического осциллятора оказывается справедливой не только для механических, но и других видов собственных незатухающих колебаний. В различных разделах физики используется единый математический язык описания гармонических колебаний.

Zhang   03.08.2012 09:16
Short, sweet, to the point, FREE-exactly as information shloud be!
duzka   08.04.2011 03:22
tusinbedim
Имя *:
Email: